Читаем 9. Квантовая механика II полностью

До сих пор мы в основном напоминали вам о том, что вы уже знаете. А теперь перейдем к новому. Как бы вы подсчитали среднюю энергию системы, скажем, атома? Если атом находится в определенном состоянии с определенной энергией и вы эту энергию измеряете, то вы получите определенную энергию Е. Если вы начнете повторять измерения с каждым из множества атомов, которые отобраны так, чтобы быть всем в одинаковом состоянии, то все измерения дадут вам Е, и «среднее» изо всех ваших измерений тоже, конечно, окажется Е.

Но что случится, если вы проделаете свои измерения над состоянием |y>, которое не является стационарным? Раз у си­стемы нет определенной энергии, то одно измерение даст одну энергию, то же измерение над другим атомом в том же состоя­нии даст другую и т. д. Каким же окажется среднее всей серии измерений энергии?

На этот вопрос мы ответим, если возьмем проекцию состоя­ния |y> на систему состояний с определенной энергией. Чтобы помнить, что это особый базис, будем обозначать эти состояния |hi>. Каждое из состояний |hi> обладает определенной энер­гией Ei, В этом представлении

Когда вы проделываете измерение энергии и получаете некото­рое число Еi, вы тем самым обнаруживаете, что система была в состоянии |hi>. Но в каждом новом измерении вы можете получить новое число. Иногда вы получите E1, иногда Е2

, иногда Е3и т. д. Вероятность, что вы обнаружите энергию E1? равна попросту вероятности обнаружить систему в состоянии |h1>, т. е. квадрату модуля амплитуды С1=1|y>. Вероятность обнаружить то или иное возможное значение энергии Eiесть

Pi=|Ci|2. (18.11)

Как же связать эти вероятности со средним значением всей последовательности измерений энергий? Вообразим, что мы получили ряд результатов измерений, например E1, Е

7, E11, Е9, E1, E10, Е7, E2, Е3, Е9, Е6, E
4и т. д., всего тысяча измерений. Сложим все энергии и разделим на 1000. Это и есть среднее. Можно сложение проделать и покороче. Посчитайте, сколько раз у вас вышло E1(скажем, оно вышло N1раз), сколько раз вышло Е2(скажем, N2раз) и т. д. Ясно, что сумма всех энер­гий равна

Средняя энергия равна этой сумме, деленной на полное число измерений, т. е. на сумму всех Ni, которую мы обозначим N:

Мы почти у цели. Под вероятностью какого-нибудь собы­тия мы понимаем как раз число случаев, когда ожидается на­ступление этого события, деленное на общее число испытаний. Отношение Ni/N должно (при больших N) мало отличаться от P

iвероятности обнаружить состояние |hi>, хоть и не будет точно совпадать с Рiиз-за статистических флуктуации. Обозначим предсказываемую (или «ожидаемую») среднюю энер­гию <E>ср; тогда мы вправе сказать

Те же рассуждения подойдут к измерениям каких угодно вели­чин. Среднее значение измеряемой величины А должно равняться

где aiразличные допустимые значения наблюдаемой вели­чины, а Рiвероятность получения этого значения.

Вернемся теперь к нашему квантовомеханическому состо­янию |y>. Его средняя энергия равна

А теперь следите внимательно! Сначала перепишем эту сумму так:

Перейти на страницу:

Похожие книги