Большая Советская Энциклопедия (ЯД)

  Сильное влияние оболочечных эффектов на барьер деления позволяет ожидать некоторых особенностей у ещё не синтезированных трансурановых элементов. Согласно капельной модели, атомные ядра с  должны быть неустойчивы и распадаться спонтанным делением за время ~10^-21 сек. Учёт влияния нуклонных оболочек на барьер деления приводит к выводу, что появление новых заполненных оболочек (по-видимому, с Z = 114 и N = 184) будет сопровождаться возрастанием высоты барьера деления до нескольких Мэв. На этом основано предположение о существовании «острова стабильности» сверхтяжёлых трансурановых элементов вблизи Z = 114. Не исключено, что для некоторых изотопов этого «острова» время жизни превысит десятки тысяч лет. Следует, однако, иметь в виду, что пока наличие островов стабильности остаётся чисто гипотетической возможностью, опирающейся на определённые предположения о деталях структуры ядер сверхтяжёлых трансурановых элементов.

  Лит.: Hahn О., Strassman F., «Naturwissenschaften», 1939, Jg 27, № 1, S. 11; Петржак К. А., Флеров Г. Н., «Журнал экспериментальной и теоретической физики», 1940, т. 10, в. 9—10, с. 1013; Френкель Я. И., там же, 1939, т. 9, в. 6, с. 641; Петржак К. А., Флеров Г. Н., «Успехи физических наук», 1961, т. 73, в. 4, с. 655; Струтинский В. М., Деление ядер, «Природа», 1976, №9; Лихман Р. Б., Деление ядра, в кн.: Физика атомного ядра и плазмы, пер. с англ., М., 1974.

Рис. 1. Деление ядра ²³⁵ U, содержащего 92 протона и 143 нейтрона. Нейтрон, захватываясь ядром ²³⁵ U, превращает его в ²³⁶ U; возникающая при этом деформация приводит к разрыву ядра.

Рис. 6. Зависимость сечения деления ²³⁵ U (1) и ²³⁸ U (2) от энергии нейтронов.

Рис. 4. Следы осколков деления, выявленные при помощи диэлектрического детектора.

Рис. 2. Барьер деления и последовательность фигур, проходимых делящимся атомным ядром.

Рис. 5. Спектр масс осколков деления ядрa ²³⁵ U при захвате медленных нейтронов.

Рис. 7. Предполагаемая форма потенциального барьера в случае спонтанного деления из изомерного состояния.

Рис. 3. Зависимость периодов Т спонтанного деления ядер в основном состоянии от отношения Z² /A.

Ядра галактик

Я'дра гала'ктик , компактные массивные сгущения вещества в центральных частях многих галактик. Оптическая светимость Я. г. колеблется в широких пределах и, как правило, ядра ярче у галактик, имеющих большую светимость. Обычно светимость Я. г. составляет несколько процентов от светимости галактики, в отдельных случаях сравнима с её полным излучением, а у большинства галактик ядро в оптическом диапазоне вообще не наблюдается. Известны галактики, лишённые ядер, например Большое и Малое Магеллановы Облака — спутники нашей звёздной системы (Галактики), карликовые галактики типа Скульптора и Печи.

  В центральных областях ряда достаточно ярких (абсолютная звёздная величина меньше —15) и массивных галактик наблюдаются крупные эллипсоидальной формы сгущения, получившие название «балдж» (от англ. bulge — выпуклость). Я. г. располагается внутри балджа и на его фоне выделяется как более яркое образование. В балджах и Я. г. обнаружены звёзды, газ и пыль. Внутри собственно ядер иногда видны звездообразные ядрышки — керны (некоторые астрономы именно их называют Я. г.). Керны обнаружены пока лишь в 4 ближайших галактиках: Туманности Андромеды, в двух её спутниках и в спиральной галактике МЗЗ. Размеры кернов составляют несколько nc , массы — 10⁷ —10⁸

  (масс Солнца), их абсолютные звёздные величины заключены в пределах от —9 до —12. Керны вращаются гораздо быстрее центральных областей галактик и имеют сплюснутую форму (рис. 1 ).

  До середины 20 в. изучению Я. г. уделяли сравнительно мало внимания. В 1958 В. А. Амбарцумян подчеркнул наличие у Я. г. особых свойств и указал на важную роль ядер в эволюции галактик. Интерес к Я. г. возрос в связи с открытием активности ядер, проявляющейся: в мощном нетепловом излучении, охватывающем практически все диапазоны (рис. 2 ) от метровых радиоволн до жесткого рентгеновского излучения (оно связано с наличием частиц очень высоких энергий); в переменности потока излучения; в бурных движениях газа; в извержении струй и сгустков (конденсаций) вещества. Данные о мощности излучения Я. г. в некоторых диапазонах длин волн приведены в следующей таблице.

	Мощность излучения, эрг/сек
Тип объекта	l=22 мкм , инфракрасный диапазон	l=2—5А, рентгеновский диапазон	Сантиметровый диапазон радиоволн
Квазар 3С 273	5,1·1045	1046	4,5·1041
Радиогалактика NGC 1275.	3,8·1044	3·1044	5,6·1040
Эллиптическая галактика M87	1,4·1043	3,3·1042	~1039
Сейфертовская галактика NGC 4151	1,36·1043	1,7·1042	~1038
Ядро нашей Галактики	5·1039	1,4·1037	~1034