Прикладные аспекты аварийных выбросов в атмосферу. Справочное пособие

М2 =М1 +Q0Δt + ESΔt ,

M2 i=M1 i+Q0Ci0Δt + ESCieΔt ,

M2V2 = M1V1 + g(ρe - ρ)νΔt ,

P = Pe ,

M2Ξ2 = M1 Ξ1 + Q0qTΔt + ESΞeΔt + ΔQФП + WjqxΔt - HΔt где:

M, Mi — масса вещества выброса и масса i-ой примеси в нем,

Q0 — расходная функция формирующегося выброса,

Сi — массовая концентрация i - ой примеси, Сi =Мi/М ,

Ξ, Ξе — полные энергии единицы массы вещества выброса и окружающей среды,

р, v,V,S — плотность выброса, его объем, скорость его движения и площадь вовлечения Е в него окружающей среды,

g — ускорение земного притяжения,

qT — теплотворная способность топлива,

Р — давление газа или пара,

Wi— скорость образования i -ой примеси в результате химических реакций с теплотой образования qx в объеме выброса,

ΔQФП — теплота фазовых переходов (парообразования или конденсации для жидкой испаряющейся части выброса),

Н — потери энергии выброса (излучение, контакт с подстилающей поверхностью, с выпадающей примесью и т.п. ).

Индексы «1» и «2» относятся к соответствующим моментам времени t2 = t1 +Δt , индексы "0" и "е" относятся к параметрам истечения и параметрам окружающей среды.

При рассмотрении струйного течения конечноразностные уравнения записываются относительно поточных характеристик: расхода вещества и примеси, потоков количества движения и энергии.

Полученные нами [41, 43-46, 73] конечно разностные уравнения при устремлении временного интервала Δt к нулю преобразуются в дифференциальные. Их решение при задании начальных условий, параметров окружающей среды и характеристик объекта (геометрических и термодинамических) позволяют решать задачу нахождения геометрических, динамических, тепловых и концентрационных характеристик турбулентного объема (выброса), движущегося в произвольной окружающей среде.

1.5. Определяющие параметры физико-математических моделей.