Прикладные аспекты аварийных выбросов в атмосферу. Справочное пособие

На уровне стабилизации вещества струи уравнение (3.108) приобретает следующий вид:

где ΔZm = Zm -1 — безразмерное значение приращения высотной координаты подъема вещества струи. Из соотношения (3.109) можно найти ΔZm :

Рис. 3.27. Зависимость приращения высоты выброса при его всплытии после потери им динамической индивидуальности в зависимости от перегрева на этом уровне для различных состояний атмосферного воздуха.

Из формулы (3.110) следует, что тепловой подъем вещества разрушившейся струи тем больше, чем меньше флуктуации температуры атмосферного воздуха, его турбулентность и градиент T∞. Необходимо отметить, что полученные выше соотношения по подъему и стабилизации вещества струи пригодны, очевидно, лишь для слабовозмущенной атмосферы. Подъем вещества струйного выброса в интенсивно турбулизованной атмосфере на завершающем участке стабилизации его вещества полностью аналогичен подъему кратковременного изолированного выброса. Это объясняется одинаковым механизмом «растаскивания» вещества выбросов на отдельные тепловые облака на участке потери выбросами динамической индивидуальности. Наличие сильно пульсирующего сносящего ветрового потока приводит к распаду струи на отдельные пространственные образования ( термоклубы), размеры которых соизмеримы с поперечными размерами струи при Z = Zg . Дальнейший подъем термоклуба и его стабилизация описываются формулами предыдущего раздела.

3.11. Рассеивание примесей из вторичных источников